3.3.1. Амплитудная модуляция при постоянном анодном напряжении

3.3.1.1. Модуляция на управляющую сетку

3.3.1.2. Модуляция на экранную сетку

3.3.1.3. Модуляция на антидинатронную сетку

3.3.2. Амплитудная модуляция при меняющемся анодном напряжении

3.3.2.1. Анодная модуляция

3.3.2.2. Двойная анодная модуляция

3.3.2.3. Тройная модуляция

3.3.2.4. Модуляторы при анодной модуляции

3.3.2.5. Анодноэкранная модуляция

3.3.3. Амплитудная модуляция в схеме с заземленной сеткой

3.3.3.1. Модуляция изменением сеточного смещения

3.3.3.2. Модуляция возбуждением усиление модулированных колебаний (УМК)

3.3.3.3. Анодная модуляция

3.3.4. Динамическое управление уровнем несущей частоты (ДУН) в передатчиках с амплитудной модуляцией

АМ осуществляют изменением напряжения на одном или на нескольких электродах лампы модулируемого каскада. Как правило, задающий генератор не модулируют (за исключением однокаскадных СВЧ и импульсных передатчиков), так как изменение режима автогенератора неизбежно приводит к нестабильности частоты автоколебаний. Методы осуществления АМ могут быть разделены на две группы.

В первую группу входят методы, при которых напряжение Еа на аноде лампы модулируемого каскада во время модуляции остается постоянным. К этой группе относятся все разновидности сеточной модуляции модуляция на управляющую сетку, модуляция на экранную сетку и модуляция на антидинатронную сетку. При всех видах сеточной модуляции линейная зависимость первой гармоники анодного тока от модулирующего напряжения – модуляционная характеристика – возможна только при работе генераторной лампы модулируемого каскада в недонапряженном режиме. Генераторная лампa должна быть выбрана на максимальную мощность (3.3), т.е. Рном.л.maxк= Pн(1+m)2/ ηк, где ηк КПД анодного контура. Как видно из (3.5), при m=1 и cредней глубине модуляции mср=0.3 на передачу сигнала расходуется мощность в 40 раз меньшая мощности лампы в максимальном режиме. Электронный КПД во время модуляции здесь изменяется, при этом его средняя величина невелика. В самом деле, КПД во время модуляции ht~t0t. Величина Р~t определяется (3.4) при m=mср, а подводимая к генераторной лампе мощность изменяется во время модуляции от Р0max = Р(1+m) до P0min= Р(1m), и при постоянном анодном напряжении Еа в среднем она остается такой же, как в режиме несущей частоты, т.е. Р0t @ Р. Так как Рн=Pmax/(1+m) 2, a P= P0max/(1+m) , то:

htср= hmax (1+0,5m2cр)/(1+m), (3.5)

т.е. он приблизительно вдвое меньше, чем в максимальном режиме.

Ко второй группе относятся методы, при которых анодное напряжение Еа в процессе модуляции изменяется по закону модулирующего сигнала. Это анодная и анодноэкранная модуляции. Здесь линейная зависимость Ia1=f(Ea) имеет место только при работе генераторной лампы в перенапряженном режиме (см. п.1.7.3). Лампу выбирают на мощность Pномл= P~ н (1+m)/ ηк, то есть в (1+m) раз меньше, чем в предыдущем случае, так как здесь в максимальном режиме напряжение на аноде в (1+m) раз больше, чем в режиме несущей частоты, оно равно Еamax=Eн(1+m). Электронный КПД η во время модуляции не изменяется и остается равным hmax, поскольку h = 0,5 x, где x= Uка =Ia1Rэа – коэффициент использования лампы по анодному напряжению, который при линейной зависимости Ia1=f(Ea) во время модуляции остается постоянным.

3.3.1. Амплитудная модуляция при постоянном анодном напряжении

Расчет генераторной лампы при амплитудной модуляции производится всегда в максимальном режиме, т.е. на мощность Рmaxрасч max зад/hк, где hк КПД анодного контура. Как было показано выше, на эту же мощность должна быть выбрана и генераторная лампа. Потери на электродах лампы рассчитывают только в долговременных режимах модуляции, т.е. либо в режиме несущей частоты, либо в телефонном режиме. Мощность рассеяния на аноде в режиме несущей частоты равна:

Ран = Р Р~н , (3.6)

а в телефонном режиме:

Раt= Р0t Р~t= Р Р~н (1 + 0,5mср2) , (3.7)

так как здесь Р0t = Р.

Таким образом, в режиме несущей частоты потери на аноде больше, поэтому при тех видах амплитудной модуляции, где анодное напряжение постоянно, потери на аноде рассчитывают в режиме несущей частоты.

3.3.1.1. Модуляция на управляющую сетку

Существуют два вида модуляции на управляющую сетку: модуляция смещением и модуляция возбуждением. Первая осуществляется при постоянной амплитуде напряжения возбуждения Ugm изменением напряжения смещения Eg на управляющей сетке по закону модулирующего сигнала низкой частоты. При модуляции возбуждением напряжение смещения на управляющей сетке лампы остается постоянным, а по закону модулирующего сигнала изменяется амплитуда высокочастотных колебаний на ее управляющей сетке, поэтому этот вид сеточной модуляции носит название усиления модулированных колебаний (УМК).

Модуляция смещением

Здесь модулирующее напряжение низкой частоты действует в цепи управляющей сетки лампы вместе с исходным напряжением источника сеточного смещения Egн (рис.3.3), т.е. напряжение на управляющей сетке во время модуляции равно Еg=Egн+UgWcosWt. При этом изменяются и максимальное значение импульса анодного тока iamax, и его угол отсечки q. В 1.7.2 было показано, что линейная зависимость первой гармоники анодного тока от напряжения смещения при постоянных напряжении на аноде и амплитуде возбуждения имеет место при работе генераторной лампы в недонапряженном или критическом режимах при условии, что угол отсечки анодного ток изменяется в пределах углов 600 £ q £1200. Таким образом, в максимальном режиме угол отсечки анодного тока q должен быть равен 1200, а в минимальном 600. Так как глубина модуляции m=(Imax Imin)/(Imax+Imin), то легко видеть, что линейная модуляционная характеристика при модуляции смещением возможна при глубине модуляции m £ 0,61, что является большим ее недостатком. Загиб в верхней части модуляционной характеристики возможен либо в случае, когда величина импульса анодного тока ограничена током эмиссии катода, либо при переходе лампы в режим колебаний класса А.

Рис.3.3

Расчет генератора в максимальном режиме начинают с вычисления коэффициента использования лампы по анодному напряжению в критическом режиме xкр при угле отсечки анодного тока q=1101200, после чего принимают x=(0,981)xкр и рассчитывают амплитуду напряжения на анодном контуре в максимальном режиме Uкmax, первую гармонику и постоянную составляющую анодного тока, Ia1max и Ia0max, эквивалентное сопротивление нагрузки лампы Rэ, напряжение смещения на на управляющей сетке Еgmax и амплитуду напряжения возбуждения Ugm. Для расчета сеточной цепи находят угол отсечки сеточного тока в максимальном режиме:

qgmax = arccos( Egmax/Ugm)

и максимальное значение импульса сеточного тока igmax, которое определяют по статическим характеристикам сеточного тока ig =f(eg) при eamin = Ea Uкmax и egmax = Еgmax+Ugm. Если статических характеристик нет, то в максимальном режиме, когда электронный режим лампы критический, принимают igmax @(0,15÷0,2)iamax. Затем рассчитывают первую гармонику сеточного тока Ig1max=0,7a1gigmax и мощность возбуждения Pg~ = 0,5Ig1maxUgm. Постоянная составляющая сеточного тока в максимальном режиме равна Ig0max = 0,65ag0 igmax . Для определения потерь на электродах лампы и для расчета модулятора необходим расчет режима несущей частоты. В анодной цепи подводимая мощность равна Р0max/(1+m), колебательная мощность P~н~max /(1+m)2, а мощность рассеяния на аноде определяется формулой (3.6). Для расчета сеточной цепи в режиме несущей частоты следует воспользоваться формулой (1.12) для анодного тока в недонапряженном и критическом режимах:

Ia1= mUgm/(aiRi+Rэ)

В режиме несущей частоты Ia=Ia1max/(1+m), и коэффициент приведения в режиме несущей частоты ai=(mUgRэIa)/IaRi (m=1/D, а Ri=1/SD). По найденному из таблиц (см. Приложение 1) значению угла отсечки анодного тока в режиме несущей частоты qн из формулы для косинуса угла отсечки анодного тока в режиме несущей частоты:

cosqн = (Eg н Eg’) / (Ugm DIaRэ)

находят значение напряжения смещения на управляющей сетке в режиме несущей частоты Еgн. Описанная выше методика используется и для построения статической модуляционной характеристики Ia1=f(Eg), для этого задаются рядом значений первой гармоники анодного тока Ia1 в интервале от 0 до Ia1max, т.е. Ia1=0,8Ia1max, 0,6Ia1max и т.д., и для каждого из них находят значение напряжения смещения Еg . Мощность рассеяния на управляющей сетке равна:

Pg= Pg~н Pg0н ,

где Рg~н = 0,5IgUgm мощность возбуждения в режиме несущей частоты, а Рg мощность, рассеиваемая в источнике сеточного смещения в режиме несущей частоты Рg0= |Eg н|Ig. ЗдесьIgи Ig соответственно первая гармоника и постоянная составляющая тока управляющей сетки в режиме несущей частоты: Ig=a1gн igmaxн, Ig=agigmaxн, где igmaxн амплитуда импульса сеточного тока в режиме несущей частоты при остаточных напряжениях на аноде и на управляющей сетке соответсвенно равных eaminн = EaUкн и egmaxн = Egн +Ugm . Угол отсечки сеточного тока в режиме несущей частоты в общем случае определяется равенством qgн = arccos(Eg н /Ugm ). Амплитуда модулирующeго напряжения равна UgW =½Egmax – Egн½, или UgW =½Egmin– Egн½, где Egmin – напряжение смещения на управляющей сетке при Iа1= Iа1min = Iа1н(1– m). Мощность модулятотора определяется формулой:

Р~W = 0,5UgW IgW ,

где IgW=agWIg0max составляющая звуковой частоты в сеточном токе, которая при изменении напряжения смещения во время модуляции изменяется со звуковой частотой, Ig0max постоянная составляющая сеточного тока в максимальном режиме. Нетрудно показать, что косинус угла отсечки qgW постоянной составляющей сеточного тока igW равен:

cosqgW = (Ugm |Egн| ) / UgW

Мощность модулятора при модуляции смещением невелика, что является её достоинством.

Нагрузкой модулятора является нелинейное входное сопротивление генераторной лампы, которое меняется во время модуляции при изменении напряжения смещения на сетке. Сеточный ток генераторной лампы представляет собой периодическую последовательность импульсов, которые появляются во время положительного полупериода модулирующего напряжения, когда напряжение на сетке становится положительным, поэтому период повторения импульсов равен периоду модулирующей звуковой частоты. Составляющие сеточного тока звуковой частоты и ее высших гармоник проходят через выходное сопротивление модулятора, при этом на нем создаются падения напряжения высших гармоник звуковой частоты, которые накладываются на модулирующее напряжение, искажая его форму. Во избежание нелинейных искажений необходимо, чтобы величина выходного сопротивления модулятора была как можно меньше. По этой причине в выходном каскаде модулятора используют катодные повторители, трансформаторные усилители с понижающим нагрузочным трансформатором и т.п. Цепь управляющей сетки генераторной лампы не должна содержать активных сопротивлений, если генераторная лампа работает с сеточным током.

При модуляции на управляющую сетку в экранированных лампах, тетродах и пентодах, необходимо иметь в виду, что питание экранной сетки должно быть от отдельного источника Еg2 с малым внутренним сопротивлением. При питании экранной сетки от источника питания анода Еа через гасящий резистор Rg2 остаточное напряжение на экранной сетке равно eg2 = Ea Rg2Ig20 , где Ig2 постоянная составляющая экранного тока, которая при модуляции изменяется со звуковой частотой. Это изменение будет противодействовать модуляции и может явиться причиной искажений: при модуляции «вверх» одновременно с ростом анодного тока возрастает и ток экранной сетки, при этом остаточное напряжение на экранной сетке уменьшается, что препятствует возрастанию анодного тока. При одинаковой колебательной мощности токи управляющей сетки у экранированных ламп меньше, чем у триодов, поэтому требуется менее мощный модулятор. В этом преимущество экранированных ламп перед триодами.

Модуляция возбуждением

Сеточная модуляция возбуждением (усиление модулированных колебаний УМК), как и модуляция смещением, производится в недонапряженном режиме. Форма модуляционной характеристики при УМК зависит от угла отсечки анодного тока q. Из 1.7.1 следует, что линейная модуляционная характеристика имеет место при угле отсечки q=900. Нетрудно показать, что при q<900 происходит углубление модуляции, что может привести к увеличению уровня фона и т.п., поэтому значений угла отсечки q <900 следует избегать. Расчет максимального режима при УМК производится так же, как при модуляции смещением. Угол отсечки анодного тока принимают равным 900, при этом напряжение смещения на управляющей сетке равно напряжению запирания Egmax= . Мощность рассеяния на управляющей сетке, как и при модуляции смещением, рассчитывают в режиме несущей частоты. Амплитуда возбуждения Ugmн и угол отсечки сеточного тока qg н в режиме несущей частоты определяются формулами:

Ugmн = Ugmmax/(1+m),

qg н = arccos( Egmax/Ugmн ).

Амплитуду импульса сеточного тока находят по статическим характеристикам сеточного тока генераторной лампы при остаточных напряжениях на ее электродах в режиме несущей частоты: eamin н = EaUкн и egmax н = Egmax + Ugmн.

Если угол отсечки анодного тока в максимальном режиме q ≠ 900, то при изменении амплитуды напряжения возбуждения Ugm в процессе модуляции угол отсечки q изменяется. Для расчета мощности рассеяния на сетке необходимо найти амплитуду напряжения возбуждения в режиме несущей частоты Ugmн, это позволит определить амплитуду импульса и угол отсечки сеточного тока в режиме несущей частоты и рассчитать мощность рассеяния на сетке. Первая гармоника анодного тока в режиме несущей частоты определяется выражением:

Ia= Sсрн(Ugmн DUкн) = (Ugmн DUкн) = (Ugmн DUкн),

где Uкн= IaRэ, а aiн коэффициент приведения импульса анодного тока при угле отсечки qн. Косинус угла отсечки qн в режиме несущей частоты равен:

соsqн= .

Помножив числитель формулы для Iaна это выражение для соsqн , а знаменатель – на соsqн, получим, что

Ia = S(Eg Egiβ

где β зависящий от угла отсечки qн табулированный коэффициент, который равен: b= . Тогда

b= .

С помощью ЭВМ по вычисленной величине b находят значение угла отсечки анодного тока qн в режиме несущей частоты и вычисляют амплитуду напряжения возбуждения в режиме несущей частоты Ugmн:

Ugmн = = .

Первую гармонику анодного тока можно представить формулой

Ia= ,

тогда

Ugmн=

Затем определяют остаточные напряжения на электродах лампы и угол отсечки сеточного тока qgн в режиме несущей частоты и вычисляют мощность рассеяния на управляющей сетке – так, как это было описано выше.

3.3.1.2. Модуляция на экранную сетку

Модуляционная характеристика при экранной модуляции более линейна, чем при сеточной модуляции смещением. Однако, мощность модулятора при экранной модуляции значительно больше, чем при сеточной, поскольку ток экранной сетки намного больше тока управляющей сетки и раствор статической модуляционной характеристики намного шире, чем при сеточной модуляции. Как и сеточная модуляция смещением, экранная модуляция производится в недонапряженном режиме по экранной сетке. Косинус угла отсечки экранного тока в режиме несущей частоты определяется формулой:

сos qg= (E'g– Eg1)/Ugm,

где E'g напряжение запирания по экранной сетке при Еg2= Eg, которое определяется по статической характеристике экранного тока лампы.

Энергетические показатели генератора при этом виде модуляции такие же, как при модуляции на управляющую сетку.

3.3.1.3. Модуляция на антидинатронную сетку

Схема генератора с модуляцией на антидинатронную сетку приведена на рис.3.4. Ее особенности обусловлены тем, что линейная модуляционная характеристика возможна лишь в области отрицательных значений напряжения на антидинатронной сетке Eg3, где ток антидинатронной сетки Ig3 отсутствует. Режим лампы по управляющей и особенно по экранной сетке – перенапряженный (рис.3.5), модуляция осуществляется за счет перераспределения катодного тока между анодом и сетками (в основном, экранной). Во избежание их перегрева используют комбинированную модуляцию на антидинатронную сетку.

Рис.3.4.

Для этого в цепи управляющей и экранной сеток включают активные сопротивления, обеспечивающие автоматическую модуляцию по этим сеткам. Величину сопротивления резистора R1 в цепи управляющей сетки принимают равнойR1=(0,3¸0,5)|Egmax|/Ig0max, где Еgmax напряжение смещения на управляющей сетке в максимальном режиме, а Ig0max постоянная составляющая сеточного тока в максимальном режиме. Сопротивление резистора в цепи экранной сетки R2 =(0,1¸0,5)Eg2max/Ig20max, где Eg2max напряжение на экранной сетке в максимальном режиме, Ig20max @ 0,2Ia0max постоянная составляющая экранного тока в максимальном режиме; здесь Ia0max постоянная составляющая анодного тока в максимальном режиме. Напряжения на управляющей и на экранной сетках равны:

Eg1= Eg вн – R1Ig0 ,

Eg2= Eg2вн – R2Ig20 ,

где Egвн и Eg2вн напряжения источников напряжения смещения на управляющей сетке и питания экранной сетки.

Энергетические соотношения при модуляции на антидинатронную сетку такие же, как при модуляции на управляющую сетку. Расчет режима максимальной мощности производится в критическом режиме. Оптимальный угол отсечки анодного тока в максимальном режиме q = 70¸800. Потери на экранной сетке проверяют в режиме несущей частоты, при этом постоянную составляющую экранного тока принимают равной Ig20н » 0,25Ia0max.Тогда напряжение на экранной сетке в режиме несущей частоты Eg= Eg2max 0,25Ia0maxR2. Потери на управляющей сетке проверяют также в режиме несущей частоты: Pgн= Pg~н Pg, где Pg~н = 0,5UgmIg мощность возбуждения в режиме несущей частоты, a Pg=|Egвн|Ig+ R2I2g. Составляющие сеточного тока в режиме несущей частоты определяются формулами:

Ig1н= 0,5(Ig1max+Ig1min)

и

Ig0н=0,5(Ig0max+Ig0min) ,

т.е. для их нахождения требуется расчет минимального режима модуляции. Однако, можно принять, что Ig1min»2Ig1max и Ig0min»2Ig0max. Мощность, необходимая для возбуждения генератора, должна быть рассчитана в минимальном режиме, так как в этом режиме ток управляющей сетки имеет максимальное значение.

Рg~возб=0,5UgmIg1min

Модулятор при пентодной модуляции практически не потребляет мощности, от него требуется лишь обеспечение необходимой амплитуды модулирующего напряжения в цепи антидинатронной сетки, что является большим преимуществом этого вида модуляции. При глубине модуляции m=1 эта амплитуда должна быть равна:

Ug3W = 0,5(Eg3max+Eg3min),

где Eg3max=0, a Eg3min= Ea/mg3 (mg3 коэффициент усиления по антидинатронной сетке, величина которого приводится в справочниках по лампам).

Рис. 3.5

3.3.2. Амплитудная модуляция при меняющемся анодном напряжении

3.3.2.1. Анодная модуляция

При анодной модуляции на аноде лампы действуют напряжения источника анодного питания Еа и низкочастотное модулирующее напряжение UW, поступающее с выхода модулятора, включенного последовательно с источником питания (рис.3.6),

Рис.3.6

поэтому во время модуляцииподводимая к аноду мощность равна:

Роt= ЕаoнIaoн + 0,5mUонmIон 0нг+0,5m2Р0нг,

где m= IaW/Iaн глубина модуляции. Из этой формулы видно, что мощность модулятора Р~м = 0,5m2 Pонг = 0,5m2P~нг /hг , здесь hг КПД генератора. При m=1 и

hг=0,7 мощность модулятора Р~м=0,7Р~г , т.е. величина мощности модулятора при анодной модуляции того же порядка что и мощность генератора в режиме несущей частоты. Мощность, подводимая к анодной цепи модулятора, равна:

Р = 0,5m2Р~нг /hг/hм ,

где hм КПД модулятора. Так как проницаемость D генераторных ламп мала у триодов она порядка 102, то в недонапряженном режиме суммарный ток практически не зависит от анодного напряжения, поэтому глубокая у триодов она порядка 102, то в недонапряженном режиме суммарный ток практически не зависит от анодного напряжения, поэтому глубокая анодная модуляция возможна только в перенапряженном режиме (см.1.7), при этом модуляционная характеристика, которой здесь является зависимость Ia1=f(Еа), практически линейна за исключением небольшого участка в самом её начале (рис.3.7, сплошные линии).

Рис.3.7

Расчет генератора начинают с максимального режима, где Р~max= Рн(1+m)2к . Как было показано в 3.3, требуемая мощность генераторной лампы Р~л~max/(1+m). Коэффициент использования лампы по анодному напряжению в максимальном режиме принимают равным x=(11,02)xкр. Оптимальный угол отсечки анодного тока при анодной модуляции q = 900. В 3.3 было показано, что при анодной модуляции КПД в процессе модуляции не изменяется, он равен

КПД в максимальном режиме hmax=0,5xкрmaxa1/a0.

Сопротивление генератора постоянному току Rг, которое является нагрузкой модулятора, при линейной модуляционной характеристике также постоянно, оно равно:

Rган/Iа0н (3.8)

Потери на аноде при анодной модуляции рассчитывают по формуле (3.7), т.е. в режиме модуляции, когда в анодную цепь поступает дополнительная мощность от модулятора.

Из рассмотрения статических модуляционных характеристик рис.3.7 видно, что наибольший ток управляющей сетки имеет место в минимальном режиме, т.е. при Еа=0, когда он равен суммарному току. В связи с этим мощность возбуждения (т.е. мощность предыдущего каскада), которая равна Рg~=0,5UgmIg1, должна быть рассчитана в минимальном режиме модуляции.

Рис.3.8

3.3.2.2. Двойная анодная модуляция

Для обеспечения линейности модуляционной характеристики на всем ее протяжении используют двойную анодную модуляцию, при которой одновременно с анодной модуляцией происходит еще и автоматическая модуляция смещением по управляющей сетке благодаря использованию автоматического (или комбинированного) сеточного смещения (рис.3.11а). Величину сопротивления автоматического смещения Rg рассчитывают в максимальном режиме модуляции, т.е.:

Rg=çEgmaxç/Ig0max (3.9)

С уменьшением анодного напряжения (при модуляции «вниз») сеточный ток возрастает и увеличивается напряжение смещения на управляющей сетке Еg= – RgIg0, при этом происходит переход с одной модуляционной характеристики на другую, соответствующую большему отрицательному смещению на сетке (рис.3.8), и результирующая модуляционная характеристика Ia1= f(Ea) становится линейной на всем ее протяжении от Еа = Eamin = 0 до Еа = Еа max. На рис.3.7 пунктиром показаны анодный и сеточный токи при автоматическом смещении в сеточной цепи. Как видно из рисунка, благодаря увеличению отрицательного смещения на сетке по мере уменьшения анодного напряжения сеточный ток в минимальном режиме становится намного меньше, чем при фиксированном смещении, поэтому автоматическое смещение способствует уменьшению мощности возбуждения. Величина емкости блокировочного конденсатора Cg в цепи автоматического смещения (рис.3.11а) должна быть выбрана так, чтобы на верхней модулирующей частоте Fв удовлетворялось неравенство

1/ 2pFвCg >2Rg,

где Fв верхняя модулирующая частота.

Итак, мощность возбуждения должна быть равна:

Рgвозб =0,5UgmIg1min . (3.10)

Расчет минимального режима при двойной модуляции.

В минимальном режиме Еа=0 и Uк=0, поэтому суммарный ток равен току управляющей сетки, и максимум этого тока определяется равенством:

igmax (min)=S(UgmEg0+Egmin) (3.11)

Косинус угла отсечки сеточного тока в минимальном режиме равен:

cosqgmin= – (Egmin–Eg0)/Ugm (3.12)

В этих формулах Egmin обозначено напряжение смещения в минимальном режиме:

Egmin= Eg0 – Ugmcosqgmin

Можно показать, что

(tgqgminqgmin)/p =b0»1/(SRg)

Зависимость b0=f(qgmin) приведена на рис.3.9. Рассчитав значение b0, из графика рис.3.9 определяют угол отсечки в минимальном режиме qgmin, после чего из формулы (3.12) находят величину Еgmin. Постоянная составляющая сеточного ток а при а при этом равна Ig0min= çEgminç/Rg , a его первая гармоника Ig1min=Ig0minag1(min) / ag0(min).

Рис.3.9

Далее рассчитывают мощность возбуждения Рвозб и мощность рассеяния на управляющей сетке. Эта мощность определяется в режиме несущей частоты, она равна:

Pgн=Pg~нPg ,

где Pg~н= 0,5UgmIg1н , а Pg=RgI2g. Здесь Ig1 и Ig0 соответственно первая гармоника и постоянная составляющая сеточного тока в режиме несущей частоты, их принимают равными:Ig=0,5(Ig1max+Ig1min) и Ig=0,5(Ig0max +Ig0min).

При использовании генераторных ламп с левыми анодносеточными характеристиками применяется комбинированное сеточное смещение – автоматическое и от источника сеточного смещения Еgф. При этом напряжение смещения на сетке равно Еg=Egф–Ig0Rg. Комбинированное смещение необходимо потому, что без источника смещения Еgф в отсутствие напряжения возбуждения (например, при выходе из строя лампы предыдущего каскада) напряжение смещения на сетке равно нулю, и лампа может выйти из строя. Обычно принимают Еgф=0,5Еgmax. Расчет минимального режима при комбинированном смещении на управляющей сетке более сложен. Значение угла отсечки сеточного тока qgmin может быть найдено из уравнения:

(Egф –Eg0)/Ugm=g0(qgmin)SRg–cosqgmin ,

где g0=(sinqgmin–qgmincosqgmin ). Это уравнение решают либо графически, либо на ЭВМ. Потери на управляющей сетке при использовании комбинированного сеточного смещения определяют по формуле:

Рg=0,5UgmIg–Ig(çЕgфç+IgRg )

3.3.2.3. Тройная модуляция

В радиовещательных передатчиках большой мощности используют тройную модуляцию, при которой помимо внешней модуляции анодного напряжения Еа и внутренней (автоматической) модуляции напряжения смещения Еg, добавляется еще и внешняя модуляция возбуждения Ug, то есть модулируют по амплитуде предыдущий каскад. При этом напряжение возбуждения описывается выражением:

ug=Ug н+ UgWcosWt = Ugн (1+mg cosWt) ,

где UgW амплитуда огибающей напряжения возбуждения, а mg= UgW / Ug н глубина амплитудной модуляции предыдущего каскада.

Добавление модуляции напряжения возбуждения меняет качественно и количественно процессы, происходящие в ламповом генераторе при модуляции. При двойной анодной модуляции (как и при одинарной) с изменением анодного напряжения напряженность режима меняется, что характеризуется отношением x/xкр в каждой точке модуляционной характеристики. В максимальном режиме при Еааmax это отношение всегда близко к единице, превышая ее 13%, поэтому провал в импульсе анодного тока незначителен. По мере уменьшения анодного напряжения, в совокупности с изменением других напряжений, происходит изменение режима лампы, причем, при двойной и при тройной модуляциях характер этого процесса различен. При тройной модуляции с уменьшением анодного напряжения Еа напряженность режима практически не меняется, и можно считать, что во всех точках модуляционной характеристики генератор работает в режиме, близком к критическому (рис.3.10а), имея мало искаженный (или совсем неискаженный) импульс анодного тока. Здесь процесс модуляции обусловлен уже не перераспределением катодного тока, а его уменьшением вследствие уменьшения напряжения возбуждения, которое сопровождает уменьшение Еа.

Рис.3.10

Этим объясняется и обратный характер изменения сеточного тока: при уменьшении Еа он не растет, как при одинарной и двойной модуляциях, а уменьшается (рис.3.10б), т.е. при тройной модуляции эти процессы такие же, как при модуляции возбуждением.

Существует предельное значение глубины модуляции возбудителя, mgпред, превышение которого при стопроцентной модуляции анодного напряжения Еа (т.е. при m»1) приводит к перемодуляции анодного тока, поскольку он прекращается не при Еа=0, а раньше при некотором значении Еа>0. Предельная глубина модуляции mgпред определяется формулой:

mgпред =

Вариация величины глубины модуляции возбудителя mg в широких пределах на анодном токе практически не сказывается. Однако, влияние значения mg на величину и форму сеточного тока и, следовательно, на режим сеточной цепи, весьма значительно, поскольку с увеличением mg резко снижается уровень сеточного тока, соответственно падают тепловые потери на сетке и уменьшается нагрузка возбудителя, а значит и требуемая от него мощность. Чтобы понизить мощность рассеяния на сетке усилителя до допустимого уровня достаточно принять mg » (0,40,6)mgпред. Для снижения мощности возбудителя величина mg должна быть максимально возможной. Обычно принимают mg » (0,81)mgпред.

Расчет режима генератора в пиковой точке при тройной модуляции не отличается от расчета при двойной модуляции. По его окончании рассчитывают величину mgпред и задают значение mg. Мощность, требуемую от возбудителя при тройной модуляции рассчитывают в максимальном режиме.

Амплитуда напряжения возбуждения в минимальном режиме определяется формулой:

Ugmmin= Ugmmax

Угол отсечки сеточного тока qgmin и напряжение смещения на управляющей сетке Еgmin, а также составляющие сеточного тока в минимальном режиме рассчитывают так же, как при двойной модуляции: из графика b0=f(q) (рис.3.9), где b0=1/SRg, a Rg сопротивление автоматичского смещения в сеточной цепи, находят угол отсечки в минимальном режиме qmin, после чего из формулы (3.12)

сosqmin= – (Egmin – Eg0)/Ugmmin,

откуда находят напряжение смещения в минимальном режиме Еgmin:

Egmin= Eg0 – Ugmmincosqgmin

и вычисляют значения составляющих сеточного тока в минимальном режиме:

Ig0min= ÷Egmin÷ / Rg ,

Ig1min = Ig0min

Здесь a1g и a0g коэффициенты разложения косинусоидального импульса сеточного тока в минимальном режиме.

Мощность рассеяния на сетке при тройной модуляции рассчитывают в режиме модуляции, поскольку во время модуляции в сеточную цепь поступает мощность от возбудителя.

Pgt= (Pg~н Rg)(1+ ) ,

где Pgt= 0,5IgUgн мощность возбуждения, а Igи Ig составляющие сеточного тока в режиме несущей частоты. При линейной аппроксимации модуляционных характеристик и m≠1 составляющие сеточного тока в режиме несущей частоты с достаточной степенью точности могут быть рассчитаны по формулам:

Ig » 0,9

Ig » 0,9 ,

где Ig0min0 и Ig1min0 – значения Ig0 и Ig1 в «нулевой точке» при m=1. Расчет минимального режима производится так же, как при двойной анодной модуляции

Мощность модулятора при тройной модуляции должна быть равна:

Р~мод = ( 0нпок)/hтр

Тройную модуляцию применяют также при построении генератора по схеме с ОС.

3.3.2.4. Модуляторы при анодной модуляции

Как было показано выше, мощность модулятора при анодной модуляции велика, она почти равна мощности генератора, поэтому в генераторе и в модуляторе часто используют одни и те же генераторные лампы. Можно показать что при построении модулятора по однотактной схеме потери на аноде лампы модулятора в режиме молчания почти в шесть раз превышают потери на аноде генераторной лампы, поскольку в этом случае лампы модулятора должны работать в режиме колебаний класса А. По этой причине в передатчиках с анодной модуляцией используют двухтактные модуляторы класса В, в которых модуляторные лампы работают с отсечкой анодного тока, в идеальном случае с углом отсечки q = 900.

При работе модуляторных ламп с отсечкой анодного тока электронный КПД модулятора, который равен hм»0,5 x, намного выше, чем при использовании однотактных схем, где лампы работают в режиме колебаний класса А. Обычно коэффициент использования по анодному напряжению ламп модулятора x £ 0,7 и при q = 900hм » 0,6. Кроме того, работа ламп с отсечкой анодного тока с одной стороны обеспечивает практически полное использование ламп по мощности, а с другой весьма малое потребление мощности в отсутствие сигнала и при малых его уровнях. Последнее особенно важно для оконечных каскадов модуляторов радиовещательных передатчиков, учитывая особенности вещательных программ, при которых максимальные и близкие к ним уровни имеют место только в течение незначительной части времени передачи. Большую же часть времени имеют место уровни, величина которых намного ниже максимального. Кроме того, вещательная передача, особенно речевая, сопровождается более или менее длительными паузами. Таким образом, работа модуляторных ламп с отсечкой анодного тока обеспечивает автоматическое регулирование потребления энергии и, тем самым, обеспечивает высокую экономичность вещательного передатчика в целом.

Использование двухтактной схемы также имеет много преимуществ. Как известно, при полной симметрии двухтактного трансформаторного каскада на его выходе отсутствуют как четные гармоники, так и комбинационные частоты четных порядков, поэтому приходится считаться только с гармониками и комбинационными частотам нечетных порядков, которые при угле отсечки q = 900 отсутствуют, а при q близких к 900 очень малы: при q = 100 1300 амплитуды третьей и пятой гармоник анодного тока не превышают 68% амплитуды основной частоты. Появление на выходе схемы четных гармоник может быть обусловлено только вследствие асимметрии схемы.

Малая чувствительность двухтактных схем к синфазным изменениям в схеме позволяет уменьшить требования к пульсациям выпрямленного напряжения источников питания анодных и сеточных цепей, а также осуществлять питание цепей накала ламп переменным током.

Рис.3.11

Принципиальная схема двухтактного модулятора класса В изображена на рис.3.11а. Модулятор представляет собой мощный двухтактный широкополосный трансформаторный усилитель низкой частоты, у которого выходной – модуляционный трансформатор нагружен активным сопротивлением Rг (см.(3.8)). В этой схеме через вторичную обмотку модуляционного трансформатора протекают постоянная составляющая анодного тока генератора Iа0н и ток звуковой частоты с амплитудой IaW=mIа0н. Постоянный ток Iа0н намагничивает сердечник трансформатора, изза этого приходится увеличивать его размеры. На рис.3.11б изображена схема модулятора, в которой благодаря разделительному конденсатору Ср постоянный ток Iа0н протекает через модуляционный дроссель Lм, а во вторичную обмотку трансформатора он не попадает. С другой стороны, дроссель Lм представляет большое индуктивное сопротивление WLм для тока звуковой частоты, поэтому ток IaW генератора попадает во вторичную обмотку модуляционного трансформатора минуя дроссель Lм. Для правильной работы схемы необходимо выполнение неравенства , где Wн самая низкая модулирующая частота (30, или 50Гц). Эту схему используют в передатчиках мощностью более 10кВт.

Мощность модулятора.

Мощность модулятора определяют на основании следующих соображений. Во избежание деформации формы импульса анодного тока модуляторных ламп их следует недоиспользовать и по току, и по напряжению. У ламп с вольфрамовым катодом принимают iaмmax @ 0,6Ie, а коэффициент использования по анодному напряжению должен быть меньше критического: xм @ 0,8xкрм. При этом требуемая номинальная мощность модуляторных ламп увеличивается приблизительно на 60%. С учетом потерь в модуляционном трансформаторе номинальная мощность модуляторных ламп при глубине модуляции m=1 должна быть равна:

Рном.л.м.= ,

где hТР КПД модуляционного трансформатора, а hг КПД генератора. Если принять hТР =0,95, а hг=0,75, то номинальная мощность модуляторных ламп должна быть равна Рном.л.м.@ 1,25Р~НГ.

Искажения.

Модуляторные лампы работают с углом отсечки анодного тока q»900 в недонапряженном режиме при x » 0,8xкр. Напряжения смещения на сетках ламп всегда подбирают таким образом, чтобы линейные участки динамических характеристик анодного тока ламп обоих плеч в анодносеточной системе координат были расположены на одной прямой линии (рис.3.12).

Рис.3.12

Нелинейные искажения, обусловленные криволинейностью нижних участков характеристик, легко компенсируются отрицательной обратной связью.

Рис.3.13

Неискаженная работа модулятора в значительной степени зависит от модуяионного трансформатора. Кроме частотных искажений, присущих обычному широкополосному трансформаторному усилителю низкой частоты (недостаточная индуктивность холостого хода является причиной спада частотной характеристики на нижних звуковых частотах, а индуктивность рассеяния Ls на верхних), при работе модуляторных ламп в режиме колебаний класса В возникают нелинейные искажения, обусловленные переходными процессами в модуляционном трансформаторе. Эквивалентная схема модулятора изображена на рис.3.13а. Если пренебречь шунтирующим действием индуктивности холостого хода и распределенной емкостью трансформатора, то при работе каждой лампы в течение половины периода (q=900) можно получить эквивалентную схему для одного плеча, изображенную на рис.3.13б (диод символизирует работу в течение одного полупериода). Как известно, ток в такой цепи при включении синусоидальной ЭДС ЕsinWt определяется из уравнения:

L +Ri = EsinWt ,

Здесь R= , где приведенное внутреннее сопротивление лампы модулятора, пересчитанное к работающему плечу схемы сопротивление нагрузки, L индуктивность рассеяния, приведенная к этой половине обмотки, Е=mUgW. Решением этого уравнения является выражение:

,

где первое слагаемое представляет собой составляющую вынужденного тока iвын, а второе свободного тока iсв. Угол j определяет начальную величину составляющей свободного тока и запаздывание составляющей вынужденного тока, он равен:

j = arctg

Форма тока в цепи определяется суммой мгновенных значений iвын и iсв , и, как видно из рис.3.14, она искажена.

Рис.3. 14

Из приведенных выше соотношений следует, что искажения тем больше, чем больше индуктивность рассеяния, чем меньше внутреннее сопротивление модуляторных ламп и чем выше модулирующая частота. По этой причине в таких модуляторах следует использовать лампы с большим внутренним сопротивлением. Теоретически коэффициент нелинейных искажений при ≤ 0,1 (здесь Wв=2pFв верхняя модулирующая частота) и глубокой модуляции составляет около 4%. Конструкция модуляционного трансформатора должна обеспечивать малые величины индуктивностей рассеяния между каждой половиной первичной обмотки и всей вторичной, а также между обеими половинами первичной обмотки. В качестве примера на рис.3.15 изображена схема соединений обмоток трехобмоточного трансформатора, где каждая половина вторичной обмотки расположена между двумя секциями первичной обмотки, что обеспечивает достаточно малую величину индуктивности рассеяния. Подобные трансформаторы применяют в мощных передатчиках с анодной модуляцией.

Рис.3.15

В настоящее время используют также модуляторы класса D, в которых сигнал звуковой частоты преобразуется в последовательность импульсов с широтноимпульсной модуляцией ШИМ. Длительность этих импульсов пропорциональна дискретным значениям напряжения сигнала. Частота следования импульсов (тактовая частота) должна быть значительно выше наивысшей частоты сигнала информации (в 57 раз). Последовательность импульсов с ШИМ усиливают до требуемого уровня мощности усилителем, работающим в ключевом режиме, что обеспечивает высокий КПД. Выделение модулирующего сигнала осуществляется фильтром нижних частот.

3.3.2.5. Анодноэкранная модуляция

Схема генератора с анодноэкранной модуляцией изображена на рис.3.16, здесь в процессе модуляции одновременно с анодным напряжением синхронно и синфазно изменяют напряжение на экранной сетке. Благодаря этому модуляция возможна как в перенапряженном, так и в недонапряженном режимах: в первом случае происходит анодная модуляция при меняющемся экранном напряжении, во втором экранная модуляция при меняющемся анодном напряжении.

Рис. 3.16

Рис.3.17

На рис.3.17 изображены пунктиром модуляционные характеристики при анодной модуляции при нескольких значениях напряжения на экранной сетке, сплошной линией показана модуляционная характеристика при одновременном изменении напряжений и на аноде, и на экранной сетке. Напряжение на экранной сетке во время модуляции равно:

Eg2= Eg+ Ug2WcosW

Мощность, потребляемая экранной сеткой от модулятора во время модуляции, равна:

Pg20t= 0,5mg2Pg20н , (3.13)

где mg2=Ug2W/Eg глубина модуляции по экранной сетке. Оптимальная величина mg2opt=0,91 Оптимальный угол отсечки анодного тока в максимальном режиме q=800900. Во избежание чересчур больших напряжений на экранной сетке в пиковом режиме экранное напряжение в режиме несущей частоты принимают равным Eg»0,8Eg2ном. Уменьшение экранного напряжения при модуляции «вниз» вызывает ослабление напряженности режима по экранной сетке и, как следствие, спрямление модуляционной характеристики. В результате одновременной модуляции анодного и экранного напряжений напряженность режима выравнивается на всем протяжении модуляционной характеристики. Однако, по мере приближения к минимальному режиму возрастает напряженность режима по управляющей сетке.

Рис.3.18

При использовании в сеточной цепи автоматического (или комбинированого) смещения сеточный ток в минимальном режиме здесь намного меньше, чем при анодной модуляции Ig0min = (1.52)Ig0max, поэтому и мощность возбуждения (мощость предыдущего каскада) при анодноэкранной модуляции намного меньше, чем при анодной. Расчет минимального режима и мощности рассеяния на управляющей сетке производится так же, как при двойной анодной модуляции. Модуляционные характеристики при анодноэкранной модуляции с автоматическим смещением на управляющей сетке изображены на рис.3.18.

Анодноэкранная модуляция, как и анодная, обычно производится в оконечном каскаде высокочастотного тракта. Для нее действительны все энергетические соотношения, полученные выше для анодной модуляции. Поскольку во время модуляции на экранную сетку, как и на анод, поступает дополнительная мощность от модулятора, потери на ней рассчитывают в режиме модуляции по формуле:

Pg2t= Pg+

В передатчиках с анодноэкранной модуляцией используют такие же модуляторы, как в передатчиках с анодной модуляцией. Модулирующее напряжение подается на экранную сетку от дополнительной вторичной обмотки модуляционного трансформатора. При этом от модулятора требуется большая мощность, чем при анодной модуляции. Принимая во внимание (3.13), получим, что здесь требуемая мощность модулятора равна:

P~м ³ ( Р~нг + Pg20н )/hтр ,

где ma глубина модуляции анодного напряжения (как правило, ma=1), hтр КПД модуляционного трансформатора.

Достоинствами анодной и анодноэкранной модуляций (по сравнению со всеми разновидностями амплитудной модуляции, входящими в первую группу) являются лучшее использование генераторных ламп по мощности, более высокий и не меняющийся во время модуляции КПД модулируемого каскада и большая линейность модуляционной характеристики. Основным их недостатком является большая мощность модулятора, его сложность и громоздкость.

3.3.3. Амплитудная модуляция в схеме с заземленной сеткой

Амплитудная модуляция в триодном генераторе, построенном по схеме с общей сеткой имеет некоторые особенности. В 1.11 было показано, что построенный по этой схеме усилитель представляет для возбудителя нагрузку, сопротивление которой определяется формулой (1.22):

Rвх= ,

где Ugк=Ugm амплитуда напряжения возбуждения, Ia1 и Ig1 первые гармоники соответственно анодного и сеточного токов. При сеточной модуляции, смещением и возбуждением, генераторная лампа работает в недонапряженном режиме, поэтому сеточный ток намного меньше анодного и можно принять, что

Rвх » .

3.3.3.1. Модуляция изменением сеточного смещения

Здесь амплитуда напряжения возбуждения во время модуляции должна оставаться постоянной. В действительности, при модуляции вверх, когда с ростом напряжения смещения Еg первая гармоника анодного тока растет, входное сопротивление Rвх, которое является нагрузкой возбудителя, уменьшается, что влечет за собой уменьшение амплитуды возбуждения Ugm искажение модуляционной характеристики. Для того, чтобы амплитуда возбуждения во время модуляции оставалась постоянной, необходимо, чтобы возбудитель работал в пернапряженном режиме.

3.3.3.2. Модуляция возбуждением усиление модулированных колебаний (УМК)

При усилении модулированных колебаний угол отсечки анодного тока обычно равен 900, при этом анодный ток Ia1 пропорционален напряжению возбуждения, поэтому сопротивление нагрузки возбудителя не меняется, т.е. для УМК схема с общей сеткой благоприятна.

3.3.3.3. Анодная модуляция

Напряжение высокой частоты на анодном контуре усилителя, построенного по схеме с общей сеткой, равно U аg= Uак + Ugк. Здесь Uак напряжение на лампе, а Uаg = Ia1Rэ, где Rэ эквивалентное сопротивление анодного контура. Тогда напряжение на лампе Uак = Uаg Ugк. Здесь величина Uаg = Ia1RЭ в процессе модуляции изменяется, а амплитуда напряжения возбуждения Ugк остается постоянной, поэтому напряжение на лампе уменьшается быстрее, чем напряжение на контуре. При больших значениях Еа, пока напряжение Uаg >> Ugк , это не сказывается (рис.3.19а). С уменьшением Еа при значении Еаа(0) Uаg=Ugк. При дальнейшем уменьшении анодного напряжения полярность переменного напряжения на лампе Uак меняет знак на обратный, остаточное напряжение между ее анодом и катодом еminаmin+ Uаg. При Uаg<Ugк напряжение на лампе Uак синфазно с напряжением возбуждения Ugк, которое распределяется между эквивалентным сопротивлением контура и внутренним сопротивлением лампы Ri, т.е. лампа превращается в потребителя энергии, предоконечный каскад работает на нагрузку, представляющую собой последовательное соединение эквивалентного сопротивления колебательного контура и внутреннего сопротивления лампы.

Анодный ток Ia1=0 при еmin= 0, т.е. при Еа= Ugк (рис.3.19б). Таким образом, для осуществления неискаженной модуляции потребовалось бы подавать на анод отрицательное напряжение, равное по величине амплитуде возбуждения, что крайне неудобно. Во избежание этого требуется использовать тройную анодную модуляцию, при которой одновременно с модуляцией анодного напряжения модулируют и напряжение возбуждения. Если глубина модуляции анодного напряжения m и напряжения возбуждения mg одинаковы, то анодный ток прекращается не при Еа = 0, а при Еа > 0 (на рис.3.19б эта модуляционная характеристика показана пунктиром). Чтобы Ia1=0 при Еа =0 глубину модуляции mg рассчитывают так же, как при тройной анодной модуляции генератора, построенного по схеме с общим катодом. Величина mg некритична, обычно принимают mg=0,70,8.

Рис. 3.19

Мощность, требуемая от возбудителя (предоконечного каскада (ПОК)) в режиме несущей частоты согласно (1.20) равна:

P~нвозб = 0,5Ugmн (Ia + Ig),

где Ugmн амплитуда напряжения возбуждения в режиме несущей частоты, которая равна:

Ugmн =

Методика расчета анодного и сеточного токов в режиме несущей частоты, Ia и Ig, производится так же, как при тройной модуляции. Мощность модулятора вычисляется по формуле:

Рмод= 0,5(m2P0нг + P0нвозб )/hтр,

Номинальная мощность лампы ПОК с анодной или анодноэкранной модуляцией, построенного по схеме с заземленным катодом, определяется формулой:

P~л пок = ,

где hкпок – КПД анодного контура ПОК, а P~возбmax – мощность, требуемая от ПОК (возбудителя) в максимальном режиме равна:

P~возбmax=0,5Ugmmax (Ia1max + Ig1max).

——————

Недостатками амплитудной модуляции являются чрезвычайно низкие экономические показатели и низкая помехоустойчивость, а ее достоинства – возможность обеспечения сколь угодно высокой стабильности частоты и сравнительно узкая полоса частот, занимаемая радиосигналом.

3.3.4. Динамическое управление уровнем несущей частоты (ДУН) в передатчиках с амплитудной модуляцией

Проблема развития в стране цифрового радиовещания (ЦРВ) предусматривает перевод на ЦРВ в стандарте DRM Digital Radio Mondiale – концепция ЦРВ на частотах ниже 30МГц с использованием радиопередатчиков с амплитудной модуляцией (АМ). В диапазоне ВЧ (327МГц) ЦРВ в формате DRM способно существенно улучшить качество радиовещания. В формате DRM предусматривается возможность одновременного вещания цифрового и аналогового сигналов в одной полосе частот, что обеспечивает безболезненный переход от аналогового к цифровому вещанию. Полоса звуковых частот, в значительной мере характеризующая качество вещательной передачи, составляет в аналоговом формате около 5кГц, а в цифровом – в принципе может достигать 15кГц. Формат DRM представляется особенно привлекательным, поскольку диапазон ВЧ обладает уникальными особенностями распространения радиоволн, благодаря которым он обеспечивает экономичное покрытие территории удаленных регионов не только России, но и стран СНГ, Восточной Европы, а также возможность оперативной организации канала вещания в заданную зону земного шара [1]. Однако в настоящее время состояние передающей сети АМ вещания не соответствует современным требованиям изза несоответствия современным требованиям передающих устройств. Парк радиопередающих устройств различной мощности в диапазонах АМ вещания насчитывает в России 450 единиц, на их долю приходится 57% электроэнергии, потребляемой всем оборудованием электросвязи. По разным оценкам от 65 до 80% АМ вещательных передатчиков должны быть списаны по причине физического и морального износа [2]. Это делает весьма актуальной модернизацию действуювующих КВ передатчиков, таких, как ПКВ100, ПКВ250 и др., с целью их адаптации к ЦРВ. В подавляющем большинстве радиовещательных передатчиков используется отличающаяся высокими энергетическими показателями анодная модуляция в оконечном каскаде, для осуществления анодной модуляции используется мощный дорогостоящий модулятор. При использовании АМ вещательного передатчика в системе ЦРВ усилительные каскады ВЧ тракта передатчика должны быть переведены в режим линейного усиления. Это связано с тем, что при COFDM модуляции (Coded Orthogonal Frequecy Division Multiplex – частотное уплотнение с кодированием ортогональными несущими), применяющейся в системах ЦРВ, пикфактор сигнала достаточно велик (около 10 дВ), и сигнал ЦРВ, по сути, является АФМсигналом, когда во времени изменяются и амплитуда, и фаза колебаний высокой частоты. Для усиления подобных сигналов к линейности усилительного тракта передатчика предъявляются весьма жесткие требования [3]. Простой перевод передатчика с анодной модуляцией в режим усиления модулированных колебаний (УМК) невозможен по ряду причин, главными из которых являются,, вопервых, недостаточная линейность модуляционной характеристики УМК, поскольку используемые в оконечных каскадах передатчиков генераторные лампы (ГУ66, ГУ68, ГУ65 и др.) не предназначены для линейного усиления, и вовторых в режиме УМК эффективность передатчика, а также отдаваемая генераторными лампами мощность и их КПД, существенно меньше, чем при анодной модуляции.

Рис.3.20

Для радиовещания на длинных, средних и коротких волнах используют амплитудную модуляцию (АМ), обладающую, как было показано выше, самой низкой эффективностью, которую можно характеризовать отношением средне мощности, затрачиваемой на передачу информации, к средней потребляемой мощности. При одинаковых значениях электронного КПД генераторов в отсутствие модуляции эффективность АМ составляет ~ 4%, а частотной ~72%, т.е. в 20 раз больше. Столь низкая эффективность АМ объясняется постоянством уровня несущей частоты во время модуляции независимо от уровня сигнала передаваемой информации: при средней глубине модуляции m0ср @ 0,3 на долю несущей частоты приходится ~ 95% мощности передатчика, а на долю несущих информацию боковых полос около 5%. Для повышения эффективности АМ используют динамическое управление уровнем несущей частоты ДУН, суть которого поясняет рис.3.20.

Рис.3.20

При ДУН амплитуда колебаний несущей частоты зависит от уровня сигнала информации, ее изменяют по некоторому заданному закону k=f(m0), например, по закону, изображенному на рис.3.21а, где при глубине модуляции m0 < 0,5 уровень несущей уменьшается вдвое, а при m0 > 0,5 он линейно растет и при m0 =1 достигает максимального уровня. Тогда при анодной модуляции напряжение на аноде при ДУН будет равнo

Еад=kЕа, (3.14)

а амплитуда переменного напряжения на анодном контуре: UкД =kUк .

Мощность несущей частоты без ДУН равна:

(3.15)

Мощность несущей частоты при ДУН равна:

k2Pн (3.16)

Колебательная мощность во время модуляции без ДУН:

P~t=P~ н(1+0,5m20) (3.17)

Так как m0= , где U1 – амплитуда сигнала (рис.3.20), то глубина модуляции при ДУН m1= , или:

m1 = . (3.18)

Колебательная мощность во время модуляции при ДУН с учетом (3.16):

Р~tД = k2P~н[1+ ]=k2P~н = k2P~н = k2P~н+ P~н (3.19),

или:

Р~tД = Р~н .(3.19')

Из (3.19) видно, что при ДУН изменяется только мощность несущей частоты, а мощность боковых полос остается такой же, как и без ДУН:

Pбн Рбд=k2Pн

а)

δ0τср=2,75 δ0нср=1,7 δ0τΞ=2,57

б)

Рис.3.21

Эффективность ДУН особенно велика при анодной модуляции. Без ДУН при анодной модуляции подводимая мощность во время модуляции равна:

Р0t = Р(1+ ) ,

где РанIа0н – подводимая мощность в режиме несущей частоты. При ДУН подводимая мощность при модуляции равна:

Р0tД = (1+ ) (3.20)

Уменьшение средней за период звуковой частоты мощности, подводимой к анодной цепи генератора при ДУН, характеризуется отношением:

d0t= (3.21)

Отношение колебательных мощностей во время модуляции без ДУН и при ДУН также характеризуется отношением:

d~t= (3.21')

При использовании ДУН в модуляторе энергосбережение в нем характеризуется величиной

d = (3.22)

Можно показать, что общее энергосбережение в генераторе и модуляторе характеризуется величиной:

d0tS = (3.23)

На рис.3.21б приведены зависимости коэффициентов δ0t ,d0tS и δ от m0. Из графиков видно, что потребляемая мощность во время модуляции при работе без ДУН в среднем в 2,57 раза больше, чем при ДУН, при этом мощность боковых полос Р~б не изменяется. Мощность, потребляемая модулятором во время модуляции при ДУН, в среднем в 1,7 раз ниже, чем без ДУН.

На рис. 3.21а показана также кривая D(m0), характеризующая статистическое распределение амплитуд стандартной радиовещательной программы, наблюдаемой в течение длительного времени, в функции от глубины модуляции m0. Из рис.3.21а следует, что доминирующей является глубина модуляции m0ср=0,30,4, поэтому тепловые потери на электродах лампы всегда контролируют при m0ср. При всех используемых на практике законах ДУН в генераторах с анодной модуляцией с ДУН напряжение на аноде генераторной лампы при средних значениях глубины модуляции m0ср в два а отдаваемая мощность в четыре раза меньше чем без ДУН. Естественно, что при этом мощности рассеяния на электродах лампы невелики. Расчеты показывают, что благодаря использованию ДУН мощность боковых полос может быть существенно увеличена за счет увеличения мощности несущей частоты без замены генераторных ламп более мощными. Это объясняется тем, что, как известно, длительность "выбросов", которым соответствуют большие значения m0, мала единицы мсек, а их "скважность" велика, поэтому они не вызывают разрушения электродов лампы даже при значительных перегрузках.

Динамическое управление несущей позволяет существенно повысить эффективость передатчика и при УМК. Напряжение на аноде Еа при УМК не меняется. Без ДУН мощность несущей частоты и колебательная мощность во время модуляции определяются формулами (3.15) и (3.17), а при ДУН – формулами (3.16) и (3.19'). Как известно, при УМК подводимая мощность во время модуляции такая же, как в режиме несущей частоты, без ДУН она равна:

Р0tу = Еа · IаоH (3.24)

При ДУН подводимая мощность при модуляции:

Р0tуД = k · Poy (3.25)

Уменьшение средней за период звуковой частоты мощности, подводимой к анодной цепи генератора при ДУН, характеризуется отношением:

d0tу= , (3.26)

(т.е. аналогично (3.22)).

Величина d~t, характеризующая соотношение колебательных мощностей при модуляции без ДУН и с ДУН определяется формулой (3.21').

КПД УМК без ДУН в режиме модуляции равен:

htу= hну ( 1 + 0,5 m02) , (3.27)

где htу КПД УМК без ДУН в режиме несущей частоты.


КПД УМК с ДУН во время модуляции:

Соотношение КПД УМК во время модуляции с ДУН и без ДУН характеризует величина δηtу :

δηtу = ηtуд / η,

которая, согласно (3.27) и (3.28), равна:

δηt = k (1 + 0,5 m12) / (1 + 0,5 m02), ( 3.29)

На рис.3.21б приведены значения коэффициентов δ0, и dt. Из графиков видно, что колебательная мощность во время модуляции УМК без ДУН в среднем в 2,57 раза больше, чем с ДУН, при этом мощность боковых полос Р не изменяется. Потребляемая мощность во время модуляции с ДУН в среднем в 1,7 раз ниже, чем без ДУН, несмотря на то, что КПД УМК с ДУН меньше, чем без ДУН: при средней глубине модуляции m0cp = 0,3 δηtср = 0,56), Р0tсрД = 0,5Р0tсру .

Представляет интерес сравнить средние значения потребляемой во время модуляции мощности УМК с ДУН и при анодной модуляции без ДУН. Мощности несущей частоты при этом предполагаются одинаковыми, а средняя глубина модуляции m0cp = 0,3 (при этом значение kcp = 0,5 рис.3.21б). При анодной модуляции потребляемая во время модуляции мощность равна:

Р0tсран = Р (1 + 0,5 m0ср2) / ηан , (3.30)

При УМК с ДУН :

Р0tсрД = Р~tсрД / ηtсрД (3.31)

Принимая во внимание ( 3.19 ), ( 3.28 ) и ( 3.31 ), получим

Обычно значение КПД УМК в режиме несущей ηнУ = 0,3. При анодной модуляции КПД ηан, как известно, не меняется, с учетом модулятора он равен ηан@0,52. Нетрудно убедиться, что при средней глубине модуляции mоср значения средней потребляемой мощности при анодной модуляции и при усилении модулированных колебаний с ДУН практически одинаковы, однако последний не нуждается в мощном модуляторе.

Рис.3.22

На рис.3.22 изображена упрощенная структурная схема передатчика с анодой модуляцией с ДУН. В этой схеме блок "Управляющее устройство" осущестляет управление по заданному закону напряжениями высоковольтного выпрямиеля (например, тиристорного) и выпрямителей сеточного смещения оконечных каскадов усилителя мощности высокочастотного тракта и модулятора. После усилителя низкой частоты на вход этого блока поступает усиленное напряжение сигнала низкой частоты. Блок "Линия задержки" в низкочастотном тракте предназначен для компенсации инерционности высоковольтного выпрямителя и устройств обработки и управления.